Para que possamos compreender esta concepção de Faraday, suponhamos uma carga puntual positiva Q criando um campo elétrico no espaço em torno dela. Como sabemos, em cada ponto deste espaço temos um vetor
, cujo módulo diminui à medida que nos afastamos da carga. Na figura (a) estão representados estes vetores em alguns pontos em torno de Q. Consideremos os vetores 1 , 2 , 3 etc., que tem a mesma direção, e tracemos uma linha passando por estes vetores e orientada no mesmo sentido deles, como mostra a figura (b). Esta linha é, então é tangente a cada um dos vetores 1 , 2 , 3 etc. Uma linha como esta é denominada linha de força do campo elétrico. De maneira semelhante, podemos traçar várias outras linhas de força do campo elétrico criado pela carga Q, como foi feito na figura (b). Esta figura nos fornece uma representação do campo elétrico da maneira proposta por Faraday. 
Se a carga criadora do campo for uma carga puntual negativa, sabemos que o vetor
, em cada ponto do espaço, estará dirigido para esta carga, como mostra a figura 9(a). Podemos, então, traçar, também neste caso, as linhas de força que representarão este campo elétrico. Observe, na figura 9(b), que a configuração destas linhas de força é idêntica àquela que representa o campo elétrico da carga positiva, diferindo apenas no sentido de orientação das linhas de força: no campo da carga positiva as linhas divergem a partir da carga e no campo de uma carga negativa as linhas convergem para a carga. 
A imagem a seguir mostra como são as linhas de força de duas cargas pontuais de mesmo módulo, a figura à direita, com cargas de sinais opostos e e a figura à esquerda, com cargas de mesmo sinal.
